スタジアムのウェーブでは，人は立って座るだけなのに，山が横へ進む。波も同じしくみだ。
水平に張ったひもの端を，1 回だけ上下に動かす。山が 1 つ，ひもを伝わっていく。
図の目印は，上下に動くだけで，右へは進まない。
波を伝える物質は，その場で振動するだけ。波といっしょには進まない。
海の波は，風の強い沖で生まれ，何千 km もはなれた海岸まで届く。海水がそこまで流れてくるわけではない。
波は，物質を運ばずにエネルギーだけを運ぶ。浜の砂をけずり，船をゆらすのは，このエネルギーだ。
ひもの端を 1 回だけ振ってできる単独の波をパルスという。たえず振動させると，連続的な波ができる。
ひもの端を，上下に単振動させる。
となりの点は，遅れて同じ振動をする。
連ねた線は，正弦曲線になる。
図の左は等速円運動で，その高さが端の変位になる。矢印は，各点の変位だ。
まず，波形の各部に名前をつける。そのうえで，波を表す 4 つの量を表にまとめる。
| 要素 | 記号 | 説明 |
|---|---|---|
| 波長 | \(\lambda\)〔m〕 | 山と山の間隔など，波 1 つ分の長さ |
| 速さ | \(v\)〔m/s〕 | 山や谷が進む速さ |
| 周期 | \(T\)〔s〕 | 媒質の各点が，1 回の振動に要する時間 |
| 振動数 | \(f\)〔Hz〕 | 媒質の各点が，1 秒間に振動する回数 |
波源が 1 回振動するたびに，波 1 つ分が送り出される。これを使って，波の速さ \(v\) を表す。
1 周期 \(T\)〔s〕の間に，波の先端は 1 波長 \(\lambda\)〔m〕進む。
\(v = \)\(\dfrac{\lambda}{T}\)
1 回の振動に \(T\)〔s〕かかる。1 秒間では何回か。
図は，同じひもで振動数だけを変えたもの。波の速さは媒質で決まるので変わらず，振動数が大きいほど波長は短い。
1 秒間に \(f\) 個の波が通る。波 1 個の長さは \(\lambda\) だ。こう考えても，同じ式が出る。
振動数 \(f = 0.50\) Hz，波長 \(\lambda = 4.0\) m の波がある。
$$ v = f\lambda = 0.50 \times 4.0 = 2.0\ \text{m/s} $$
$$ T = \dfrac{1}{f} = \dfrac{1}{0.50} = 2.0\ \text{s} $$
周期 2.0 s の間に，波はちょうど 1 波長（4.0 m）だけ進んでいる。
問題を読み込んでいます…
波が通るとき，媒質の各点は，どちら向きに，どのくらいの速さで動くのか。波形から読み取る。
位置を \(x\)〔m〕，変位を \(y\)〔m〕として，ある瞬間の波形をかく。波は，形を変えずに進んでいく。
図の破線が，少しあとの波形だ。
少しあとの各点は，破線の上にある。
左へ進む波では，矢印はすべて逆向きだ。
実線と破線の差が，媒質の動いたぶんだ。動く向きは，山と谷を境に入れかわる。境目の山と谷は，ほとんど動かない（図では矢印なし）。
ひもの各点が動くのは，\(y\) 軸の方向だけ。波形に沿って斜めには動かない。
媒質の各点は，波源と同じ振幅・周期で単振動をしている。単振動は，端で一瞬止まり，中心を最も速く通る。
図の矢印は，各点の速度を表す。長いほど速い。
媒質の速さは 0
媒質の速さは最大
変位が 0 の点が，上向きに動くか下向きに動くかは，上の定石で決める。
波の速さ \(v\) と，媒質の振動の速さは別のもの。
\(v\) は山や谷が進む速さ，媒質の速さは各点が上下に動く速さだ。
逆に，媒質の 1 点 \(\mathrm{P}\) の動く向きが分かれば，波の進む向きを決められる。
右へ進めた形と，左へ進めた形を考える。
動きと合うほうが，波の進む向きだ。
図の点 \(\mathrm{P}\) は，上向きに動いている。波形を右へ進めると \(\mathrm{P}\) の変位は大きくなるので，この波は右へ進んでいる。もし \(\mathrm{P}\) が下向きに動いていれば，波は左へ進んでいる。
山のすぐ先にある媒質は，これから上がる。山が近づいてくるからだ。谷の進む先では，逆になる。
右へ進む波では，波形が右下がりの所の媒質が上へ，右上がりの所の媒質が下へ動く。
山の右側の斜面は右下がりで，そこへ山が近づいてくるからだ。左へ進む波では，上下が逆になる。
斜面が急な所ほど，媒質は速く動く。傾きが 0 の山と谷では，媒質は一瞬止まっている。
問題を読み込んでいます…
波のグラフには，横軸が位置 \(x\) のものと，時刻 \(t\) のものがある。同じ曲線でも，意味がちがう。
縦軸は，どちらも変位 \(y\)。横軸が \(x\) の図を \(y\)–\(x\) 図，横軸が \(t\) の図を \(y\)–\(t\) 図という。図は，\(y\)–\(x\) 図と，その中の印を付けた 1 点の \(y\)–\(t\) 図だ。
ある時刻の波形。波全体の写真
ある位置の媒質の振動。1 か所の動き方
どちらも正弦曲線になる。グラフを見たら，まず横軸を確かめる。
\(y\)–\(t\) 図の曲線は，波の形ではない。1 つの点が上下に動いた記録だ。
\(y\)–\(x\) 図からは波長，\(y\)–\(t\) 図からは周期が読める。
2 つがそろえば，波の速さ \(v = \dfrac{\lambda}{T}\) が出る。
時刻 0 の \(y\)–\(x\) 図から，時刻 \(t\)〔s〕の波形をかく。波の速さを \(v\)〔m/s〕とする。
進む距離 \(= \)\(vt\)
波の進む向きに，その距離だけずらす。
周期 \(T\)〔s〕がたつと，もとの波形に重なる。
半周期たつと，山と谷がちょうど入れかわる。
長い時間のあとは，周期の整数倍を引いた残りの時間だけ進める。
波長 4.0 m，周期 2.0 s の波が，\(x\) 軸の正の向きに進む。波の速さは \(v = 2.0\) m/s だ。
0.50 s 後……進む距離を求める。
$$ vt = 2.0 \times 0.50 = 1.0\ \text{m} $$
波形を，\(x\) 軸の正の向きに 1.0 m（4 分の 1 波長）だけずらせばよい。
30 s 後……30 s は，周期のちょうど 15 倍だ。波形は，時刻 0 のものと同じになる。
31 s 後……15 周期（30 s）を引くと，残りは 1.0 s。半周期ぶん，つまり 2.0 m だけずらせばよい。
時刻 0 の \(y\)–\(x\) 図と波の速さ \(v\)〔m/s〕から，ある位置の媒質の \(y\)–\(t\) 図をつくる。
1 波長 \(\lambda\)〔m〕進むのにかかる時間だ。
\(T = \)\(\dfrac{\lambda}{v}\)
その位置の，\(t = 0\) の変位を読む。
波形をわずかに進めて，上か下かを見る。
出発点から，周期 \(T\)〔s〕でくり返す。
出発点が同じ 0 でも，最初の向きで曲線は上下が逆になる。出発点が山なら下がり，谷なら上がる。
逆に，\(y\)–\(t\) 図から波形をつくる問題も出る。波長を求め，その点が直後に上がるなら，波の来る側に山をかく。
\(x\) 軸の正の向きに進む波で，点 \(\mathrm{P}\) と，その右に距離 \(d\)〔m〕はなれた点 \(\mathrm{Q}\) の \(y\)–\(t\) 図が与えられる。波は \(\mathrm{P}\) から \(\mathrm{Q}\) へ届く。
\(\mathrm{P}\) の山の次に来る \(\mathrm{Q}\) の山。
2 つの山の時刻の差が \(\Delta t\) だ。
\(v = \)\(\dfrac{d}{\Delta t}\)
波長は，\(y\)–\(t\) 図の周期 \(T\) から \(\lambda = vT\) で求める。
\(d\) が 1 波長より短いとき，\(\mathrm{P}\) の山の次に来る \(\mathrm{Q}\) の山が，同じ山だ。
\(\mathrm{Q}\) の山の次に来る \(\mathrm{P}\) の山と組むと，遅れを \(T - \Delta t\) と読みちがえる。
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波には，媒質のゆれる向きがちがう 2 つの種類がある。音は，波形が目に見えないほうの波だ。
波は，媒質の振動方向によって 2 種類に分けられる。
点は上下に振動し，山と谷が進む
点は左右に振動し，こみ合った所が進む
どの物質の中も伝わる（液体・気体も）
固体の中だけを伝わる
光も横波だが，伝わるしくみがちがう。液体や気体の中も，真空の中も伝わる。
水面の波は，横波でも縦波でもない。水は，円をえがくように動いている。
地震の波には，縦波の P 波と，横波の S 波がある。P 波のほうが速く，先に届いて小さなゆれを起こす。あとから届く S 波が，大きなゆれを起こす。
S 波は横波なので，液体の中を伝わらない。地球の内部に S 波の通れない層があることから，外核が液体だと分かった。
震源では，縦波の P 波と横波の S 波が同時に出て，速い P 波が先に届く。震源から観測点までの距離を \(d\)〔m〕，P 波・S 波の速さを \(v_{\mathrm{P}}\)〔m/s〕，\(v_{\mathrm{S}}\)〔m/s〕（どちらも一定）とする。
距離 \(d\) を，それぞれの速さで割る。
\(\Delta t = \)\(\dfrac{d}{v_{\mathrm{S}}} - \dfrac{d}{v_{\mathrm{P}}}\)
\(\Delta t\) は，\(d\) に比例する。
\(\Delta t\)（初期微動が続く時間）から，震源までの距離が分かる。
差をとるのは時間のほう。\(\Delta t\) に速さの差を掛けても，距離にはならない。
縦波は，波形が目に見えない。そこで，各点の変位を回して立て，横波のようなグラフにする。
つりあいの位置からの変位
反時計回りに 90°
なめらかに結ぶと，グラフになる
\(x\) 軸の正の向きの変位を，\(y\) 軸の正の向きにとる（→ は ↑，← は ↓）。グラフの山は右向き，谷は左向きの変位を表す。
横波のように表したグラフから，媒質の集まっている所を読み取る。
山の点は右へ，谷の点は左へずれている。
両側から寄っている所に，媒質が集まる。
図の下の段は，実際の媒質の並びだ。橙の点は，1 つの媒質の目印。
| グラフの形 | 両側のずれ | 疎密 |
|---|---|---|
| 右下がりで\(x\) 軸と交わる点 | 寄っている | 密 |
| 右上がりで\(x\) 軸と交わる点 | はなれている | 疎 |
| 山・谷 | 同じ向き | もとのまま |
最も密な点・最も疎な点は，変位が 0 の点だ。山や谷ではない。
ここで読んでいるのは変位（ずれ）で，媒質の動く向きではない。
音波は，空気の縦波だ。\(x\) 軸の正の向き（右向き）に進む音波を，横波のように表したグラフから，空気の密・疎と，空気の動く向きを読む。
右下がりで軸と交わる点が密だ。
グラフで上へ動く点は，右へ動く。
密の点は上へ，すなわち右へ動く。
図の下の段は，空気の実際の並びと，その速度の矢印だ。
密の点の空気は，波の進む向きに最大の速さで動く。疎の点は，その逆向きだ。
山と谷の点は振動の端なので，空気は一瞬止まっている。
左へ進む波でも，密・疎の位置は変わらない。変わるのは，空気の速度の向きだけだ。
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